第2章 2.11

(1)

lim⁡x→0(1−sin⁡2x)1x\lim_{x\to0}(1-\sin2x)^{\frac{1}{x}}

極限値を aa とおくと a=lim⁡x→0(1−sin⁡2x)1xa=\displaystyle\lim_{x\to0}(1-\sin2x)^{\frac{1}{x}}

log⁡a=lim⁡x→0log⁡(1−sin⁡2x)1x=lim⁡x→01xlog⁡(1−sin⁡2x)=lim⁡x→0log⁡(1−sin⁡2x)x\log a=\lim_{x\to0}\log(1-\sin2x)^{\frac{1}{x}}=\lim_{x\to0}\frac{1}{x}\log(1-\sin2x)=\lim_{x\to0}\frac{\log(1-\sin2x)}{x}

x→0x\to0 では分母→0、分子→0となるのでロピタルの定理から

lim⁡x→0log⁡(1−sin⁡2x)x=lim⁡x→0−2cos⁡2x1−sin⁡2x1=lim⁡x→0−2cos⁡2x1−sin⁡2x=−2\lim_{x\to0}\frac{\log(1-\sin2x)}{x}=\lim_{x\to0}\frac{\dfrac{-2\cos2x}{1-\sin2x}}{1}=\lim_{x\to0}\frac{-2\cos2x}{1-\sin2x}=-2

log⁡a=−2\log a=-2 から a=e−2=1e2a=e^{-2}=\dfrac{1}{e^2}

(2)

lim⁡x→∞(π2−tan⁡−1x)1x\lim_{x\to\infty}\left(\frac{\pi}{2}-\tan^{-1}x\right)^{\frac{1}{x}}

極限値を aa とおくと a=lim⁡x→∞(π2−tan⁡−1x)1xa=\displaystyle\lim_{x\to\infty}\left(\frac{\pi}{2}-\tan^{-1}x\right)^{\frac{1}{x}}

log⁡a=lim⁡x→∞log⁡(π2−tan⁡−1x)1x=lim⁡x→∞1xlog⁡(π2−tan⁡−1x)\log a=\lim_{x\to\infty}\log\left(\frac{\pi}{2}-\tan^{-1}x\right)^{\frac{1}{x}}=\lim_{x\to\infty}\frac{1}{x}\log\left(\frac{\pi}{2}-\tan^{-1}x\right)

x→∞x\to\infty では分母→∞、分子→−∞-\inftyとなるのでロピタルの定理から

lim⁡x→∞1xlog⁡(π2−tan⁡−1x)=lim⁡x→∞−11+x2π2−tan⁡−1x1=lim⁡x→∞−11+x2π2−tan⁡−1x\lim_{x\to\infty}\frac{1}{x}\log\left(\frac{\pi}{2}-\tan^{-1}x\right)=\lim_{x\to\infty}\frac{\dfrac{-\dfrac{1}{1+x^2}}{\dfrac{\pi}{2}-\tan^{-1}x}}{1}=\lim_{x\to\infty}\frac{-\dfrac{1}{1+x^2}}{\dfrac{\pi}{2}-\tan^{-1}x}

x→∞x\to\infty では分母→0、分子→0となるのでロピタルの定理から

lim⁡x→∞−11+x2π2−tan⁡−1x=lim⁡x→∞2x(1+x2)2−11+x2=lim⁡x→∞−2x1+x2=0\lim_{x\to\infty}\frac{-\dfrac{1}{1+x^2}}{\dfrac{\pi}{2}-\tan^{-1}x}=\lim_{x\to\infty}\frac{\dfrac{2x}{(1+x^2)^2}}{-\dfrac{1}{1+x^2}}=\lim_{x\to\infty}\frac{-2x}{1+x^2}=0

log⁡a=0\log a=0 から a=1a=1

(3)

lim⁡x→0(1−cos⁡x)x2\lim_{x\to0}(1-\cos x)^{x^2}

極限値を aa とおくと a=lim⁡x→0(1−cos⁡x)x2a=\displaystyle\lim_{x\to0}(1-\cos x)^{x^2}

log⁡a=lim⁡x→0log⁡(1−cos⁡x)x2=lim⁡x→0x2log⁡(1−cos⁡x)=lim⁡x→0log⁡(1−cos⁡x)1x2\log a=\lim_{x\to0}\log(1-\cos x)^{x^2}=\lim_{x\to0}x^2\log(1-\cos x)=\lim_{x\to0}\frac{\log(1-\cos x)}{\dfrac{1}{x^2}}

x→0x\to0 では分母→∞\to\infty、分子→−∞\to-\inftyとなるのでロピタルの定理から

lim⁡x→0log⁡(1−cos⁡x)1x2=lim⁡x→0sin⁡x1−cos⁡x−2x3=lim⁡x→0−x3sin⁡x2(1−cos⁡x)\lim_{x\to0}\frac{\log(1-\cos x)}{\dfrac{1}{x^2}}=\lim_{x\to0}\frac{\dfrac{\sin x}{1-\cos x}}{-\dfrac{2}{x^3}}=\lim_{x\to0}-\frac{x^3\sin x}{2(1-\cos x)}

x→0x\to0 では分母→0\to0、分子→0\to0となるのでロピタルの定理から

lim⁡x→0−x3sin⁡x1−cos⁡x=lim⁡x→0−3x2sin⁡x+x3cos⁡xsin⁡x\lim_{x\to0}-\frac{x^3\sin x}{1-\cos x}=\lim_{x\to0}-\frac{3x^2\sin x+x^3\cos x}{\sin x}

x→0x\to0 では分母→0\to0、分子→0\to0となるのでロピタルの定理から

lim⁡x→0−3x2sin⁡x+x3cos⁡xsin⁡x=lim⁡x→0−6xsin⁡x+3x2cos⁡x+3x2cos⁡x−x3sin⁡xcos⁡x=0\lim_{x\to0}-\frac{3x^2\sin x+x^3\cos x}{\sin x}=\lim_{x\to0}-\frac{6x\sin x+3x^2\cos x+3x^2\cos x-x^3\sin x}{\cos x}=0

log⁡a=0\log a=0 から a=1a=1

(4)

lim⁡x→0(1+x1−x)1x\lim_{x\to0}\left(\frac{1+x}{1-x}\right)^{\frac{1}{x}}

極限値を aa とおくと a=lim⁡x→0(1+x1−x)1xa=\displaystyle\lim_{x\to0}\left(\frac{1+x}{1-x}\right)^{\frac{1}{x}}

log⁡a=lim⁡x→0log⁡(1+x1−x)1x=lim⁡x→01xlog⁡(1+x1−x)=lim⁡x→0log⁡(1+x1−x)x\log a=\lim_{x\to0}\log\left(\frac{1+x}{1-x}\right)^{\frac{1}{x}}=\lim_{x\to0}\frac{1}{x}\log\left(\frac{1+x}{1-x}\right)=\lim_{x\to0}\frac{\log\left(\dfrac{1+x}{1-x}\right)}{x}

x→0x\to0 では分母→0\to0、分子→0\to0となるのでロピタルの定理から

lim⁡x→0log⁡(1+x1−x)x=lim⁡x→01−x+1+x(1−x)21+x1−x=lim⁡x→02(1−x)(1+x)=2\lim_{x\to0}\frac{\log\left(\dfrac{1+x}{1-x}\right)}{x}=\lim_{x\to0}\frac{\dfrac{1-x+1+x}{(1-x)^2}}{\dfrac{1+x}{1-x}}=\lim_{x\to0}\frac{2}{(1-x)(1+x)}=2

log⁡a=2\log a=2 から a=e2a=e^2

解説: r31bn1z